本节讨论长线方程的正弦稳态解的物理含义。从式（10-3-6）知，电压
由两项组成，第一项为
（设
），将它写成时间函数，记为
，则：
（10-4-1）
是时间t和距离x的函数，可写成
。先固定某一地点，设
，则：
（10-4-2）
式中，
是正弦函数的振幅，
是正弦函数的初相。可见在某点
的是随时间而变的等幅正弦振荡。如图10-4-1所示。
再固定某一时间
，则：
（10-4-3）
它是随距离x变化的正弦衰减振荡，振幅为
。
图10-4-1
图10-4-2
和
两个瞬时沿线分布曲线如图10-4-2所示。它们是以
为包络线的衰减正弦曲线。
综上所述，是随着时间的增大沿x增大方向推进，并在推进方向逐渐衰减的行波。这种自电源向负载方向推进的行波称为正向行波。
行波的推进速度是用相位保持不变的点的移动速度来表示的，称为相位速度，可由下式计算：
(10-4-4)
对于架空传输线，相位速度是真空中的光速，即
。
行波在一个周期行进的距离称为波长
，于是：
(10-4-5)
式（10-3-6）中电压的第二项为
（设
），对应的时间函数记为
：
（10-4-6）
是沿x减少的方向以相速
传播的衰减波，即由终端沿线向始端传播的衰减正弦波，称为反向行波。
同样，也可将式（10-3-7）中的电流I分解为电流直波和电流回波，即：
（10-4-7）
现在解释特性阻抗的含义。从式（10-4-6）和式（10-4-7）可知：
（10-4-8）
即特性阻抗
是入射电压对入射电流之比，也称为波阻抗。
将电压、电流写成瞬时函数表达式：
（10-4-9）
（10-4-10）
式中：
。
沿传输线任一点，反射电压（或反射电流）对入射电压（或入射电流）之比，称为反射系数N，可以证明：
（10-4-11）
式中：
是始端输入阻抗。
N的另一表达式为：
（10-4-12）
在终端上：
(10-4-13)
式中：
是终端负载阻抗。
